某双层玻璃幕墙建筑自然通风的数值模拟研究 编辑:凌月仙仙 作者:黄艳 刘东 杨建 出处:中国论文下载中心 日期:2005-12-24 黄艳 刘东 杨建坤 张恩泽 摘要: 根据双层玻璃幕墙建筑的特殊热环境,提出过渡季节采用自然通风的方式,确定了建筑围护结构的开口方式和开口大小,使各楼层的空气温度都在热舒适范围内;应用CFD数值模拟方法对各楼层房间的三维温度场,速度场进行了模拟,研究结果表明,利用自然通风能够有效地改善室内热环境,较好地满足人体热舒适的要求。 关键词: 自然通风 数值模拟 中庭 1.引言 空调的应用为人们创造了舒适的室内环境,但也带来了一些问题;首先,空调建筑的密闭性较好,当新风量不足时,室内空气品质(IAQ)恶化会导致病态建筑综合症(SBA);其次,大量的空调器加剧了城市热岛效应,造成室外空气热环境恶化;再次,空调器的普及使建筑能耗有较大的增长趋势。 因此随着可持续发展战略的提出,同时发展生态建筑也是大势所趋,自然通风这项古老的技术重新得到了重视。合理利用自然通风能取代或部分取代传统制冷空调系统,不仅能不消耗不可再生能源实现有效被动式制冷,改善室内热环境;而且能提供新鲜、清洁的自然空气,改善室内空气品质,有利于人的身体健康,满足人们心理上亲近自然,回归自然的需求。采用双层玻璃幕墙可以进行有效的自然通风。 双层玻璃幕墙又称动态幕墙,两层玻璃之间的距离为20mm~500mm,利用“烟囱、热流道”效应,气流在两层玻璃幕墙中间由下向上循环,带走外面一层玻璃幕墙太阳辐射的能量,达到隔热、保温、节能、环保的功效。按照不同的通风原理双层玻璃幕墙可分为:整体式、廊道式、通道式和箱体式。双层玻璃幕墙具有多项功能:减少风及恶劣气候的影响、提高隔音能力、充分利用太阳能、使用自然通风使空调使用率降至最低。本文主要研究其自然通风的功能及效果。 2.研究对象及技术路线 2.1 研究对象 本文中研究对象为采用双层玻璃幕墙带中庭的办公建筑,共6层,外形结构见图1,幕墙结构见图2: 图1 建筑外形图 图2 廊道式双层幕墙局部放大图 该幕墙为廊道式双层幕墙,每层设置通风道,层间水平有分隔,无垂直换气通道,自然通风的路径为: 这类建筑室内环境易受太阳辐射影响,同时其空间高度高,上下温差大,这对预测带来很大困难,随着计算机及流体力学的发展,三维CFD模拟技术得到广泛应用,它即可以满足大型建筑多空间多开口的自然通风设计要求,又能精确预测各设计室内的空气速度场和温度分布,因此本文在满足顶层室内热环境的基础上设计了屋顶排风天窗面积,并在此基础上利用CFD对该建筑的局部房间室内热环境进行了数值模拟。 2.2 技术路线 自然通风一般采用风压或者热压,中庭建筑的“烟囱效应”就是利用建筑内部的热压作用,由于室外风速和风向是经常变化的,因而风压作用不是一个可靠的稳定因素,所以本文进行模拟计算时进行了简化,仅考虑热压下的自然通风。 热压通风,是利用建筑内部由于空气密度不同,热空气趋于上升,而冷空气趋向下降的特点。热压作用与进风口和出风口的高度差,以及室内外空气温度差存在着密切的关系:高度差愈大,温度差愈大,则热压通风的效果愈明显。因而大楼各楼层(共6层)的进风量随楼层高度的增加而减小,基于这种情况考虑,在满足6楼室内热环境的要求下,设计屋顶侧窗面积。基本技术路线见图3: 图3基本技术路线 3.房间的计算数学模型 3.1 物理模型 (a) (b) (c)图4 计算物理模型 a: 一个通风口 b: 两个通风口 c: 整条通风口 如图房间长11.1m,宽8.4m,高2.9m;房间内发热量包括人员、灯光及设备, 图中3个长方体代表房间的人员及设备,顶部设9盏灯;图形左下角为三个双层玻璃幕墙进风口,均为1400mm×300mm, 房间右上侧为通风口,通风口面积见表1。 3.2 基本参数计算 max.book118.com 计算室外气温为20时,6楼达到热舒适性要求的最低进口风速式中:— 6楼的室内发热量,W; — 空气比热, =1010J/kg.; — 室外空气的密度,温度为20, kg/m3; — 通风气流的温度差,; — 6楼的进风口面积, m2. 计算得到m/s max.book118.com 计算中和面的高度 根据(2) 式中: - 进风窗口的流量系数(取0.35); - 室内外空气的密度差,kg/m3; - 顶层进风口的中心高度,m; — 中和面的高度,m. 计算得到 m 根据中和面高度计算各楼层进风速度,并根据回风口风速范围[3]计算房间通风口面积,计算结果如表1所示: 表1 各楼层进风速度及房间通风口面积 楼层 2楼 3楼 4楼 5楼 6楼 进风速度(m/s) 0.772 0.683 0.581 0.457 0.299 房间通风口面积 (mm×mm) 1000×400 800×400 800×400 800×400 800×250 注:1楼为开放式大堂 3.3 控制方程 模拟房间内的气流属于非稳态的三维不可压缩紊流流动,因此在计算中采用当前在计算房间气流时最常用的模型。模型所遵守的偏微分方程的向量表示如下: 连续性方程: (3) 动量方程:(4) 紊流能量传递方程:(5) 紊流能量耗散方程: (6) 能量方程: (7) 上式列表中,;i=1,2,3;j=1,2,3;为速度,为密度,为分子粘性系数,为紊动能,为紊动能耗散率。模型中的经验常数可按表2取。 表2 模型中的经验常数取值 0.09 1.44 1.92 1.3 1.3 0.9 4.模拟计算及结果 室外气象参数及室内负荷大小直接影响房间的室内热环境,由于大楼顶层的自然通风量最小,室内热环境最恶劣,因此以顶层房间为研究对象,研究内容如下: (1)不同大小的室内通风口,房间的温度场和速度场分布 (2)不同室外温度,不同室内发热量,6楼的温度场分布 4.1 不同大小的室内通风口,房间的温度场及速度场分布 计算工况:室外温度为20,室内发热量为50W/m2;比较房间设置一个800mm×250mm通风口,两个800mm×250mm通风口,及一个8400mm×250mm通风口的室内温度场和速度场 (1) 一个通风口:z=1.5m处的温度场和速度场 图5a z=1.5m剖面温度场示意图 单位:K 图5b z=1.5m剖面速度场示意图 单位:m/s (2)两个通风口:z=1.5m处的温度场和速度场 图6a z=1.5m剖面温度场示意图 单位:K 图6b z=1.5m剖面速度场示意图 单位:m/s (3) 整条通风口:z=1.5m处的温度场和速度场 图7a z=1.5m剖面温度场示意图 单位:K 图7b z=1.5m剖面速度场示意图 单位:m/s 温度场分析:由于进风口偏左,房间左端温度较右端低; 房间沿气流流动方向温度逐渐增高; 比较图5a,6a,7a可以看出房间设置两个通风口室内热环境明显优于设置一个通风口,而设长条风口的优势并不明显。 速度场分析:比较图5b,6b,7b,可以看出设置一个通风口,工作区流场比较平缓,在近热源及出风口局部有漩涡;而设置两个通风口及整条通风口的房间,在近内部热源处气流扰动比较大,房间气流形成了两个大涡流区,涡流流线呈闭合状。气流速度除了热源和风口处较高以外,在人员工作区的大部分地区,风速基本保持在0.1m/s以内满足房间舒适区要求。 模拟计算得到不同出风口的室内温度分布范围见表3 表3 不同出风口形式下的室内温度分布 室外温度() 出风口形式 温度范围() 平均温度() 20 单个 20.7~22.8 22.3 两个 20.6~22.4 21.7 整条 20.5~22.3 21.6 4.2 室外温度变化时,不同负荷下6楼的温度场分布 表4 计算工况 计算工况 室外温度() 室内发热量(W/m2) 目的 备注 Case1 20 50 计算不同室温变化时,不同室内发热量下房间的温度场,得到不同室内发热量下可采用自然通风的室外温度范围 取定房间舒适性温度范围为:16~26 Case2 22 40,50 Case3 23 40,50 Case4 24 30,20 Case5 25 20,10 Case1: 室外温度t=20 ,室内发热量为50W/m2时,房间的温度分布 图8 z=1.5m处的温度分布(t=20 q=50W/m2) 单位:K case2: 室外温度 t=22,室内发热量为40,50W/m2时的温度分布 图9 z=1.5m处的温度分布(t=22 q=50W/m2) 单位:K 图10 z=1.5m处的温度分布(t=20 q=40W/m2) 单位:K Case3: 室外温度t=23 ,室内发热量为40,50W/m2时,房间的温度分布 图11 z=1.5m处的温度分布(t=23 q=50W/m2)单位:K 图12 z=1.5m处的温度分布(t=23 q=40W/m2)单位:K Case4: 室外温度t=24 ,室内发热量为20,30W/m2时,房间的温度分布 图13 z=1.5m处的温度分布(t=24 q=30W/m2)单位:K 图14 z=1.5m处的温度分布(t=24 q=20W/m2)单位:K Case5: 室外温度t=25 ,室内发热量为20,10W/m2时,房间的温度分布 图15 z=1.5m处的温度分布(t=25 q=20W/m2)单位: K 图16 z=1.5m处的温度分布(t=25 q=10W/m2)单位:K 根据模拟结
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